"श्रोडिंगर समीकरण" के अवतरणों में अंतर

एक नए ऑपरेटर का निर्माण किया जिसे गतिज ऊर्जा का ऑपरेटर भी कह सकते है | समिकरण <math> (4) </math> में उपर्युक्त ऑपरेटरों का इस्तमाल कर
 
<math> -\frac{\hbar^2}{2m} {\nabla^2} + U = i \hbar \frac{\partial}{\partial t} \qquad (5) </math> '''समय-निर्भर''' समिकरण मिलता है |
 
<math> -\frac{\hbar^2}{2m} {\nabla^2} + U = E \qquad (6) </math> को'''समय-स्वतंत्र''' हैमिलटोनियनसमिकरण कहते हैं और इसे <math> \hat H </math> द्वारा प्रतिक किया जाता है |
 
<math> -\frac{\hbar^2}{2m} {\nabla^2} + U \qquad (7) </math> को हैमिलटोनियन कहते हैं और इसे <math> \hat H </math> द्वारा प्रतिक किया जाता है |
 
अगर <math> \Psi (x, y, z, t) </math> इस हैमिलटोनियन का आईगेनफंक्शन है, तो <math> \hat H \Psi = \hat E \Psi </math> लिखा जाता है |
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